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Les mesures faites donnent les résultats suivants : 
(>om ' 
àem 
ôom ~f“ & em 
àn = n Q — N 
N 
Prismes aigus 
- 9'45" 
+ 49 r 
+ 3915" 
-0,0018 
1,6399 
Prismes obtus 
-14'15" 
- 25' 
- 3945" 
- 0,0017 
1,6398 
Au degré d’approximation des mesures faites, les valeurs 
trouvées pour N égalent celle que donnerait 
N = ~(h 0 + N c ) O 
OÙ 
ù 0 ifi 1,6381, N c = 1,6414. 
e) Angle des axes optiques. 
Si l’indice du liquide s’abaisse plus encore, il se rapproche 
de plus en plus de l’indice ordinaire du cristal, et, quand il a 
atteint cette valeur (1,6381), toutes les images ordinaires coïn¬ 
cident avec l’image centrale; de plus, pour deux positions du 
cristal, qui sont symétriques par rapport à l’axe bissecteur des 
prismes aigus, toutes les images extraordinaires formées par tous 
les prismes qui résultent de la combinaison des faces du cristal 
passent en même temps par l’image centrale. Le cristal a donc 
deux directions suivant lesquelles toutes les ondes extraordi¬ 
naires le traversent sans subir de déviation, ce sont les axes 
optiques des ondes, qui font entre eux un angle que j’ai pu 
déterminer par une série de lectures, faites à moins d’un demi- 
degré près. Cet angle est égal à 41°,5, ce qui s’accorde bien 
avec les valeurs trouvées pour les indices. 
Si l’indice du liquide s’abaisse davantage, les images fournies 
par les prismes aigus sont toutes déviées positivement et le sont 
de plus en plus. Pour N =m 1,6368, les images extraordinaires (*) 
(*) Voir la formule (10) de la troisième communication, p. 22. 
