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prismes non symétriques par rapport aux axes d’élasticité du 
cristal, j’ai dû employer des formules plus générales que celles 
qui ont servi pour les prismes symétriques. 
Ces formules, déjà établies antérieurement (*), sont 
v 
sin (8 d — «d = - sin (e — cof) 
v 
sin (o 2 — w 2 ) — - sin (e — w 2 ), 
où w 1 et w 2 représentent les angles de direction des faces du 
prisme avec l’axe des x. 
Dans le cas actuel, ces formules se simplifient, puisqu’une 
des faces (p) du prisme est perpendiculaire à un axe d’élasticité 
du cristal. Suivant que cette face sera ou non celle qui reçoit la 
lumière incidente, ou sera égal à zéro. 
Les ondes ordinaires présentent encore leur minimum de 
déviation quand leur direction de propagation à l’intérieur du 
cristal est perpendiculaire au plan bissecteur du prisme, donc 
quand e = ± w étant l’angle du prisme. 
Jd 
En introduisant ces valeurs dans les formules précédentes, 
on voit qu’au minimum de déviation des ondes ordinaires 
D’autre part, 
Donc 
S 2 ^ ± (O. 
0 2 — \ = 5 . 
±w — s 
S, 
2 
rb w -f- à 
K = 
G) 
( ¥ ) J.-E. Verschaffelt, Bull, de VAcad. roy. de Belgique (Classe des sciences), 
no 5. p. 385,1910. 
