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b) Maximum de déviation extraordinaire. 
Lorsque l’indice du liquide s’abaisse un peu en dessous de N e , 
par rotation du cristal à partir de la position de symétrie, 
l’image extraordinaire se déplace dans le sens des déviations 
décroissantes en valeur absolue ; elle présente donc en valeur 
absolue un maximum de déviation, et pour deux positions du 
cristal elle coïncide avec l’image centrale. Ces positions donnent 
deux directions de propagation suivant lesquelles l’indice extra¬ 
ordinaire est égal à l’indice du milieu extérieur. En prenant la 
moyenne d’une série de mesures, j’ai pu déterminer ces direc¬ 
tions (8 1 ) à moins de 1° près, et l’indice du liquide m’a été 
donné chaque fois par la mesure du minimum de déviation o' 0 
des ondes ordinaires. 
Ces calculs ont fourni le tableau suivant : 
Si 
K 
A n 
N = n e 
±38° 
-29' 
0,0032 
1,6418 
±35°,5 
-27' 
0,0048 
1,6414 
±33° 
-24' 
0,0043 
1,6409 
±27«.5 
-49', 5 
0,0035 
1,6401 
±21° 
-14' 
0,0025 
1,6391 
±16° 
-12' 
0,0021 
1,6387 
±13° 
-10' 
0,0018 
1,6384 
autre série de 
mesures 
m’avait donné : 
Si 
% 
A n 
N = wè 
±20° 
-14' 
0,0025 
1,6391 
i+ 
CO 
O 
-11' 
0,0020 
1,6386 
Il suffit d’abaisser encore un peu l’indice du liquide pour 
qu’au minimum de déviation l’image extraordinaire coïncide 
avec l’image centrale, alors N = n e = 1,6381 ; puis lorsque N 
est devenu plus petit que 1,6381 et que l’image extraordinaire 
a passé de l’autre côté de Limage centrale, cette image passe 
