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par une position pour laquelle la déviation moyenne f (8 0 -f- o e ) 
reste constante; mais, comme le cristal n’avait qu’un prisme 
mm, je n’ai pas cherché ici l’indice du liquide pour lequel 
cette circonstance était réalisée. 
Quand N == n 0 = 1,6366, c’est l’image ordinaire qui présente 
une déviation nulle, et cela quelle que soit la position du cristal. 
Dans ce liquide, j’ai fait quelques mesures de déviations sous 
différentes incidences, et les valeurs trouvées pour l’indice 
extraordinaire concordent au degré d’approximation des mesures 
faites avec celles des tableaux précédents. 
Les résultats obtenus, donnés par le tableau suivant, ont été 
calculés comme précédemment (*). 
1 = Ôg = £ 
AS' 
A n 
rie 
-4M1' 
2° 4',5 
0,0355 
1,6421 
-37oll' 
1*11',5 
0,0050 
1,6416 
- 32°11' 
0°45',5 
0,0043 
1,6409 
-27°11' 
0°30',5 
0,0036 
1,6402 
- 22oll' 
0°21 f ,5 
0,0029 
1,6395 
-17o.il' 
0°15 f ,5 
0,0024 
1,6390 
-12°11' 
0p11',5 
0,0019 
1,6385 
- 7°11' 
Oo 9' 
0,0016 
1,6382 
- 2°11' 
Oo 7',5 
0,0013 
1,6379 
+ 2°49' 
0 
. 0 
00 
0,0014 
1,6380 
+ 7°49' 
O» 9' 
0,0016 
1,6382 
+ 12°49' 
0 o ll',5 
0,0019 
1,6385 
+ 17*49' 
0 16' 
0,0024 
1,6390 
+ 22*49' 
0^22' 
0,0029 
1,6395 
+ 27*49' 
0'32' 
0,0036 
1,6402 
+ 32*49' 
0 3 49 r 
0,0045 
1,6411 
+ 37»49' 
lo 21 r 
0,0054 
1,6420 
+ 38*49' 
lo32',5 
0,0057 
1,6423 
Finalement, lorsque N < n 0 , toutes les déviations sont posi¬ 
tives et passent par un minimum ; il ne se présente plus rien de 
remarquable. 
(*) Voir la formule (2) de la troisième communication, p. 17. 
