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capillaire, on compare la dénivellation avec celle que présente 
un liquide dont la constante capillaire est connue. Il suffit pour 
cela de mesurer la hauteur d’ascension (ou la dépression) dans 
des tubes de divers rayons, et de tracer la courbe qui représente 
h en fonction de r. Cette courbe, comme le fait prévoir la 
théorie, et comme quelques mesures que j’avais effectuées en ce 
sens (*) l’ont prouvé, est semblable pour tous les liquides; on 
conçoit qu’elle doit l’être encore pour tout système de deux 
liquides superposés. Cela peut se traduire ainsi : nh est une 
fonction universelle de nr, n étant l’inverse de la racine carrée 
de la constante capillaire, c’est-à-dire de la grandeur 
2 ^ ai2 
a = 7 - 
où jjl 1 et jjl 2 sont les densités des deux milieux en contact, et a 12 
la tension à la surface de séparation. 
Tout ceci suppose, bien entendu, que l’angle de raccorde¬ 
ment avec la paroi soit nul (ou 180°). 
Dès lors, voici comment on peut mesurer n et par conséquent 
a 12 . Ayant mesuré h dans une série de tubes pour un liquide 
dont le n est connu, on trace la courbe nh = F (nr) ; puis, 
ayant fait des mesures analogues pour deux milieux superposés, 
on trace, dans le même système d’axes, la courbe h = f(r) 
pour ce système; le rapport des rayons vecteurs de même 
l 
direction est égal à • 
Mais, comme M. Verschaffelt l’a fait remarquer dans la note 
précitée, on peut aussi se servir de diagrammes logarithmiques, 
c’est-à-dire représenter log h en fonction de log r. La courbe 
ainsi obtenue doit être identique à la courbe étalon tracée dans 
le même diagramme, et doit pouvoir se superposer à cette 
(*) Voir la note précitée, p. 389. 
