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et se partage en deux tableaux complètement isolés (opposés 
par un sommet). Ainsi, dans le cas de s < r, le système d’élé¬ 
ments (p 1 ... p r ) correspondant au tableau (32) se ramène par 
une modification linéaire (42) à un assemblage de deux systèmes 
partiels et isolés 
Oi--- Ps ) et (Ps-H---P a , p'*u.—Pr)- 
On peut répéter pour le deuxième système partiel toutes les 
considérations précédentes. En tenant compte de l’énoncé du 
paragraphe 10, on a ce théorème : 
Tout système d’éléments abstraits , subissant l’induction des 
variables (x), est équivalent à un assemblage de systèmes isolés, 
tels que pour chacun d’eux (p A ... p s ) par exemple , les éléments 
... p s se transforment comme les coefficients linéairement 
indépendants d’un covariant primaire y multipliés par 
(±X'll ••• xn n) E - 
§ 1“2. 
Soit encore f une forme primaire, contenant les séries de 
variables (x\) ... (xn — 1) aux mêmes degrés que le covariant 
primaire y. Désignons par tt le poids de y et par a x , b x , ... k x 
des formes comprises dans la suite a\ x ... an x . Le covariant 
primaire y de ai x ... an x est un agrégat de facteurs analogues à 
^xi ? b x iC x è), •.. (=t Ci X ib X 2 •• • kocn~i)> 
multiplié par (± aï ± a2 2 ... La forme primaire f est 
exprimable en notation symbolique par un produit de puis¬ 
sances de 
u\ X i (l^ x 2), ... (zt: (l\ X i ü^i x 2 ... CIH \-xn— l)* 
