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autres radiations. Les indices pour lesquels la déviation extra¬ 
ordinaire reste constante sont, pour les diverses raies de 
l’hélium : 
Raie. 
R . 
1,6784 
1,6827 
1,6900 
1,6910 
1,6938 
1,6972 
Ces valeurs ont servi à tracer la courbe pointillée (N.,) de la 
figure 4. En résumé : pour des indices plus bas que la courbe 
de dispersion g 1 , les déviations extraordinaires sont positives; 
elles sont négatives pour des indices plus élevés que la courbe h 1 . 
Pour des indices intermédiaires, les ondes g 1 sont négativement 
déviées au maximum ou minimum et les ondes// 1 positivement. 
Enfin, les ondes g 1 passent par un maximum de déviation 
(négative) pour des indices compris entre les courbes g [ et N c ; 
les ondes h 1 passent par un maximum de déviation (positive) 
pour des indices compris entre les courbes N c et li 1 ; et pour des 
indices appartenant à la courbe N c , la déviation extraordinaire 
est constante tant pour g 1 que pour h 1 . 
Nous voyons d’après la figure 4 que les particularités de la 
déviation extraordinaire doivent pouvoir s’observer dans la 
naphtaline monobromée, à 15°5, pour des longueurs d’onde 
comprises entre X =.0,447 (sensiblement la raie B 2 ) et 
X = 0,463 u. Pour X = 0,459 p, la déviation extraordinaire est 
constante. Entre X = 0,447 et 0,459, le prisme aigu produit 
une déviation maxima positive; entre 0,459 et 0,463, le prisme 
obtus produit une déviation maxima négative. 
Ces mêmes particularités peuvent s’observer encore dans la 
naphtaline monobromée pour une radiation bien déterminée en 
faisant varier la température. En effet, par changement de tem¬ 
pérature, les courbes de dispersion se déplacent à peu près paral¬ 
lèlement à elles-mêmes dans le sens de l’axe n; elles montent 
