— 109 — 
notamment par abaissement de température et descendent par 
élévation. Pour la naphtaline monobromée, ce déplacement est 
de 0,000-48 par degré; quant aux courbes de l’aragonite, elles 
restent pratiquement en place, les indices de ce cristal variant 
bien moins avec la température que ceux du liquide. 
On voit donc que les limites entre lesquelles s’observent les 
particularités de la déviation extraordinaire se déplacent du côté 
des longueurs d’onde plus grandes par abaissement de tempéra¬ 
ture, en sens inverse par élévation. Ainsi la déviation de B 2 , 
nulle à 15°5 (au minimum) pour le prisme aigu, devient néga¬ 
tive'au-dessous, positive avec maximum au-dessus, jusqu’à 22°5 
où la déviation est constante ; puis de à 25°, c’est le prisme 
obtus qui donne à B 2 une déviation avec maximum négatif ; à 
25° même, la déviation est nulle au maximum. De même la 
déviation de B t , produite par le prisme obtus, devient nulle au 
minimum à 11°; elle passe ensuite par un maximum positif 
jusqu’à 8°, où elle devient constante pour montrer ensuite un 
minimum; et la déviation de B i? produite par le prisme aigu, 
constante et positive à 8°, montre au-dessous de 8° un maximum 
positif, qui s’annule à 1° pour devenir un minimum négatif. 
Ces circonstances, que la figure 4 fait prévoir, n’ont pas été 
réalisées par l’expérience; tel n’était pas l’objet de ces recherches. 
4 — Mesures d’indices dans la zone e 4 g\. 
Ici les mesures n’ont été faites que dans la naphtaline mono¬ 
bromée et dans quelques mélanges à indices plus faibles (naphta¬ 
line monobromée et toluène). Elles ont porté surtout sur la 
lumière D du sodium. Tous les prismes résultant de la combi¬ 
naison des faces e i et g i ont donné des images suffisamment 
nettes pour être mesurables ; mais les faces e i n’existant que d’un 
seul côté, il n’a été possible de mesurer dans cette zone que 
l’indice extraordinaire suivant l’axe g i . 
