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L’observation des positions du cristal pour lesquelles la 
déviation extraordinaire est nulle fournit deux directions symé¬ 
triques (même valeur de e) suivant lesquelles la vitesse de pro¬ 
pagation des ondes extraordinaires est la même dans le cristal 
et dans la naphtaline monobromée. Cette circonstance a été 
observée pour plusieurs radiations et elle a fourni les données 
suivantes : 
s (à ±5' près). 
t. 
ni. 
R. 
.... 24<>31' 
12\5 
1,6523 
(D) 
.... 22°40' 
17°,5 
1,6599 
J . 
. . . . 21°4o' 
13* 
1,6622 
Vi 
.... 15°27' 
13° 
1,6810 
(La direction s = 0 est parallèle aux faces g L .) 
d . — Déviation constante des ondes extraordinaires. 
Nous pensions trouver une vérification à la théorie de la biré¬ 
fringence dans l’observation de la déviation extraordinaire con¬ 
stante, cette fois, pour un prisme fortement biréfringent. 
Mais on a vu que l’image extraordinaire donnée par le prisme 
symétrique obtus est peu nette dans la naphtaline monobromée; 
elle le devient moins encore dans les mélanges de naphtaline 
monobromée et de toluène. 
Nous avons cependant pu observer dans un liquide d’indice 
voisin de S ,5855, au passage du minimum au maximum de dévia¬ 
tion, que l’image extraordinaire du prisme symétrique obtus 
(lumièreD) semble en effet rester en place quand l’incidence varie. 
D’après ce que nous avons vu antérieurement (*), le phéno¬ 
mène doit se produire dans un liquide d’indice 
soit 
K = \A& 
sin 2 w -f- oos 2 w. 
N c = 1,5853. 
( d ) Bull, de l'Acad. roy. de Belgique (Classe des sciences), 1910, n° 5, p. 383. 
