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montre qu’il existe toujours quelques ions libres, même dans 
un gaz à Tétât normal. Placés entre les deux électrodes, ces ions 
se meuvent sous l’action du champ. Mais la vitesse acquise par 
un ion est proportionnelle 1° au champ dans lequel il se meut 
et 2° au chemin moyen de l’ion (chemin compris entre deux 
chocs moléculaires). 
« Si le champ reste au-dessous d’une certaine valeur, ces 
vitesses ne seront pas suffisantes pour produire le dédoublement 
d’une molécule gazeuse. Les ions iront simplement se déposer 
sur les électrodes, donnant ainsi lieu à un courant trop faible 
pour être enregistré par les instruments ordinaires et qui, prati¬ 
quement, s’annulera bientôt avec la disparition des ions présents 
dans l’air. Mais pour une certaine valeur du champ, ces vitesses 
peuvent devenir assez grandes pour que l’ion, en choquant une 
molécule, la dédouble en ses deux ions. Ceux-ci, sous l’action 
du champ, prennent des vitesses rapidement croissantes, ionisent 
à leur tour de nouvelles molécules, et ainsi, au bout d’un temps 
très court, la densité des ions devient suffisante pour qu’une 
décharge se produise. » 
Il résulte de cette théorie que l’interposition de sphères 
diélectriques ne peut modifier la valeur du potentiel explosif 
qu’en modifiant 1 ou l’intensité du champ. Or, d’une part, X, 
qui est égal à 0 cm 000,009 dans l’air atmosphérique, ne sera 
pas modifié d’une façon sensible; d’autre part, la théorie (*) 
(*) Bouasse, Cours de physique, t. III, p. 114. 
