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coefficients de la formule (2). Nous avons trouvé ainsi, pour la 
courbe méridienne agrandie : 
z = 6,98.1 0~ 2 æ 2 + 2,71.10~ 4 & 4 + 1,82.10- 6 æ g + 
+ 1,45.10 8 x 8 -f 1,18.1 
Au moyen de cette équation, nous avons recalculé les ordon¬ 
nées de la courbe : 
X = 
a 2 ^ 2 = 
a_iX l = 
a 8 x 8 = 
<ll 0 X i0 = 
z = 
1 
0,07 
0,00 
0,00 
0,00 
0,00 
0,07 
2 
0,28 
0,00 
0,00 
0,00 
0,00 
0,28 
3 
0,63 
0,02 
0,00 
0,00 
0,00 
0,65 
4 
1,12 
0,07 
0,01 
0,00 
0,00 
1,20 
o 
1,75 
0,17 
0,03 
0,01 
0,00 
1,96 
6 
2,52 
0,35 
0,09 
0,02 
0,01 
2,99 
7 
3,43 
0,65 
0,21 
0,07 
0,04 
4,40 
8 
4,48 
1,11 
0,48 
0,24 
0,13 
9 
5,67 
1,78 
0,97 
0,62 
0,41 
— 
10 
7,00 
2,71 
1 82 
1,45 
1,18 
— 
Les ordonnées ainsi calculées (dernière colonne) s’accordent 
bien avec les ordonnées lues sur la courbe (p. 194). Mais la 
série (2) n’est suffisamment convergente que jusqu’à x=l envi¬ 
ron; pour représenter la courbe plus loin, il faudrait un plus 
grand nombre de termes, et en particulier il semble qu’il en 
faille un grand nombre pour pouvoir aller au delà du point 
d’inflexion. 
Il vient de paraître, dans le P/iilosophical Magazine, un 
travail (*) dans le même genre que le nôtre, où l’auteur, 
M. Ferguson, fait également des mesures sur des photographies 
agrandies de gouttes suspendues, pour en déduire la tension 
superficielle du liquide. En considérant la courbe méridienne, 
dans le voisinage du sommet de la goutte, comme une portion 
(*) A. Ferguson, Photographie MeasurOments of Pendent Drops. (Phil. Mag., 
mars 1912, p. 417.) 
