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p = f, il faut, ou que la rotation soit nulle, ou que cp = ^ ; » 
il conviendrait d’ajouter « ou que la rotation soit infiniment 
petite », car elle entre seulement sous l’exposant 2. M. Brillouin 
a d’ailleurs relevé dans la note citée l’erreur du résultat. 
Nous formons les équations des petits mouvements troublant 
le régime en nous servant des variables fondamentales. Moyen¬ 
nant certaines simplifications que l’expérience justifie, le sys¬ 
tème se partage en deux groupes : le premier relatif à la stabilité 
longitudinale et que nous laissons de côté, le second concer¬ 
nant la stabilité latérale et dont nous formons l’équation carac¬ 
téristique. 
Une racine nulle peut donner lieu à un mouvement perma¬ 
nent hélicoïdal avec inclinaison latérale et en général dérapage. 
Or, dans la note remarquable déjà citée, M. Brillouin recherche 
précisément la condition simplement nécessaire pour qu’il y ait 
des mouvements hélicoïdaux permanents au voisinage du régime. 
Cette condition se ramène à la compatibilité d’un système 
homogène dont le déterminant est justement le coefficient du 
terme du premier degré de notre équation caractéristique. On 
arrive donc par des voies très différentes à des conclusions bien 
concordantes. 
On recherche enfin les conditions nécessaires et suffisantes 
de stabilité latérale en supposant, pour se conformer à la pra¬ 
tique, l’absence de quille (surface parallèle au plan de symétrie) 
supérieure ou inferieure. 
Les conclusions suivantes se dégagent immédiatement, toutes 
d’une importance théorique considérable. Une route suffisam¬ 
ment ascendante amène toujours l’instabilité latérale. Lorsque la 
route n’est pas trop ascendante, une vitesse suffisante amène 
toujours la stabilité latérale. Pour les aéroplanes dépourvus de 
quille postérieure, il y a instabilité, mais une inégalité très 
simple entraîne une certaine sécurité. Cette inégalité est d’autant 
plus sûrement satisfaite que la vitesse, l’envergure et la surface 
des quilles centrales sont plus grandes. 
