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est donc incompatible avec la stabilité de régime normal, puis¬ 
qu’elle implique une trajectoire curviligne. 
Ferber, comme nous l’avons dit en commençant, négligeait 
dans l’expression des couples ceux qui proviennent des rotations, 
ce qui reviendrait à poser dans notre système de notations 
> — 913 — 922 = 923 — b ; 
c’est donc à tort qu’il affirme le redressement de la trajectoire. 
Le dérapage peut il est vrai s’évanouir, car on trouve dans ce cas 
w 0 = 0, mais on ne peut en conclure qu’il en sera de même de 
la rotation. 
7. Coefficient entrant dans l’expression des forces et des 
couples différentiels. — La discussion de la stabilité latérale 
n’ayant pas été poursuivie pour la raison illusoire qu’on sait, 
nous allons en esquisser les grandes lignes. La théorie de 
l’aéroplane doit d’abord nous fournir les coefficients entrant 
dans ôF 3 , BG^, ôG y . 
Les caractéristiques du régime sont la vitesse V de régime 
et l’angle 9 compté de la verticale supérieure à Taxe des y. 
On a donc 
a' = — sin 9, b 1 = — cos 9, c' = 0. 
On désigne par v l’angle de dérapage, c’est-à-dire l’angle 
compté du plan de symétrie à la translation : c’est l’angle 
d’attaque des surfaces parallèles au plan de symétrie, surfaces 
ordinairement appelées quilles ou plans de dérive. On a donc 
sensiblement 
Sw = — V8v. 
Aussitôt qu’il y a dérapage, l’air réagit sur les quilles pro¬ 
portionnellement à X 2 et à v. La force est dirigée suivant Oz : 
elle constitue dans une première approximation le seul élément 
non négligeable de F z . On écrit donc 
F* == mLV 2 3v, 
