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quelles on n’a cependant pas obtenu de différence avec le 
signe. 
Nous proposerons, à propos d’une théorie de Stark, que 
nous allons rencontrer, une explication peut-être plus accep¬ 
table. 
Cherchons maintenant à expliquer la diminution du poten¬ 
tiel disruptif produite par réchauffement d’une électrode. 
On pourrait être tenté d’invoquer ici soit une ionisation, par 
élévation de température, de la gaine d’air qui entoure le fil de 
platine, soit l’émission, par le platine chauffé, d’ions positifs ou 
négatifs. Mais il faut noter que l’abaissement de potentiel a été 
observé aussi à des températures nettement inférieures au 
rouge. Or (*) un gaz chauffé ne s’ionise d’une manière appré¬ 
ciable qu’au rouge blanc. Quant à l’émission d’ions par le 
métal chauffé, on a cru pendant longtemps qu’elle ne se faisait 
pareillement qu’à la température d’incandescence, au rouge 
pour les ions positifs et au rouge blanc pour les ions négatifs. 
Mais Strutt (**) a montré que l’émission positive commence déjà 
à des températures notablement inférieures au rouge. 
Cependant il n’est peut-être pas nécessaire, pour inter¬ 
préter le phénomène observé, de recourir à l’ionisation, car 
J. Stark (***) suggère une autre explication. 
Il observe que si un gaz est chauffé à pression constante, sa 
densité diminue, et le chemin de libre parcours des molécules 
augmente, de telle sorte qu’à ce point de vue une élévation de 
température est équivalente à une diminution de pression et 
produit par conséquent une diminution du potentiel nécessaire 
pour une décharge. Il y a plus : pour obtenir cette diminution, il 
n'est pas nécessaire, d’après les idées développées par Stark, que 
toute la masse intéressée à la décharge soit portée à une haute 
température, mais il suffit de chauffer la couche gazeuse qui 
(*) Winkelmann, Physik, t. IV, p. 483, 4905. 
(**) Phil. Mag. (6), 4, 1902, p. 98. 
(***) Ann. de Phys., 8, 1902, p. 830. 
