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Il ressort de ces chiffres : 
1 ° Que les mesures sont moins régulières dans les séries 2 
et 4, dans lesquelles la sphère était placée verticalement au-des¬ 
sus du tube ; 
2° Que, pour les distances inférieures à 6 millimètres, la dimi¬ 
nution de potentiel est sensiblement la même dans les quatre 
séries, tandis que, pour d = 0 cm 6, elle est nettement plus 
grande pour 2 et 4, c’est-à-dire lorsque la sphère est au-dessus 
du tube. 
Ces deux observations s’expliquent fort bien, si l’on admet 
que l’air chaud constitue autour du tube une gaine dont l’épais¬ 
seur n’atteint pas 6 millimètres sur les côtés du tube et en 
dessous de celui-ci, mais dépasse cette épaisseur au-dessus du 
tube, en vertu de l’ascension produite par la moindre densité. 
On voit que les positions de la sphère latéralement au 
tube ou en dessous de celui-ci sont préférables. Dans les 
mesures qui suivent, c’est la dernière position qui a été adoptée. 
4° Influence d'une variation notable de la température de 
l'électrode. — Enfin, comme dernière circonstance, nous 
examinâmes l’effet d’une variation notable de température de 
l’électrode. 
Pour faire cette étude, nous nous étions proposé d’abord de 
nous servir, comme dans la première partie de ce travail, d’un 
fil de platine parcouru par un courant, d’élever graduellement 
sa température et de mesurer indirectement celle-ci par une 
mesure de résistance. Mais, d’après les expériences rapportées 
dans la première partie, un même fil de platine, dans des circon¬ 
stances en apparence les mêmes, présente des diminutions de 
potentiel assez variables. 
Il nous a donc fallu renoncer à cette méthode et recourir 
aux électrodes à large surface. Celles-ci présentent l’inconvé¬ 
nient de ne pas comporter une grande précision. Faute de mieux 
cependant, nous donnons dans le tableau 10 quelques résultats 
obtenus au moven d’un tube en laiton et d’un tube en fer. 
