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Tableau 12. 
Manchon en fer. 
d = 
= 0.2 
d = 
0.3 
d 
= 0.6 
V 
V 
V 
V' 
V 
V' 
26.4 
14.7 
36.4 
31.5 
63 3 
41.5 
Capsule en platine. 
d-- 
= 02 
0.3 
d 
= 0.6 
V 
V' 
V 
V' 
V 
V' 
25 9 
13.0 
36.1 
18.8 
63.3 
39.1 
25.9 
12.4 
36.1 
17 7 
63.3 
36.9 
Pour comparer ces résultats à ceux du tableau précédent, on 
peut, par une extrapolation graphique, et en admettant que la 
variation du potentiel avec la température trouvée dans le 
tableau 2 vaut aussi pour les températures plus élevées du 
tableau 12, chercher à quelles températures correspondent les 
abaissements observés sur le manchon de fer et la capsule de 
platine. On trouve ainsi des températures qui sont de l’ordre de 
grandeur de la température du rouge. 
Il résulterait de là que la courbe de variation de l’abaissement 
de potentiel ne présente pas de changement d’allure lors du 
passage par la température à laquelle l’électrode commence à 
émettre des ions des deux signes, de sorte que ceux-ci n’au¬ 
raient guère d’influence sur le potentiel disruptif. Il est clair 
cependant, en vertu des observations précédentes, que cette 
proposition ne peut pas être affirmée d’une façon certaine. 
Une autre conclusion, fondamentale celle-ci, et qui se déduit 
très nettement des chiffres donnés plus haut, c’est que l’abais¬ 
sement du potentiel s’observe en l’absence de toute production 
d’ions par le métal chauffé. 
Eu effet, Strutt (*) a constaté que l’émission d’ions positifs 
(*) Loc. cit., p. 98. 
