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commence à la température de 270° C. environ : or il résulte 
des tableaux précédents que nous avons obtenu des diminutions 
notables de potentiel à des températures certainement inférieures 
à 270°. 
Conclusions. 
On peut résumer comme suit les résultats obtenus au cours 
de ce travail : 
1. Le potentiel disruptif est abaissé par l’élévation de tempé¬ 
rature de l’une des électrodes ; 
2. 11 n’est pas nécessaire que cet échauffement aille jusqu’à 
l’incandescence; des abaissements notables se produisent à des 
températures voisines de 100° centigrades; 
3. Si l’électrode chauffée est en forme de fil mince, la dimi¬ 
nution de potentiel est plus considérable pour une charge néga¬ 
tive du fil. Avec les électrodes à large surface, cette unipolarité 
n’a pas été observée. De même une influence du signe de la 
charge n’a pas été observée avec le fil de platine à la tempéra¬ 
ture ordinaire; 
4. La diminution de potentiel s’accentue à mesure que la 
température de l’électrode s’élève. Le coefficient de variation 
avec la température ne paraît pas éprouver de changement 
notable au passage par la température d’incandescence, mais les 
mesures ne sont pas très précises sur ce point ; 
5. Pour l’explication du phénomène, il semble qu’il faut 
tenir compte de plusieurs facteurs : échauffement dans la couche 
d’air qui est au contact immédiat de l'électrode chauffée et 
abaissement équivalent de la pression, d’après la théorie de 
J. Stark. 
Quant au rôle que jouerait une émission d’ions par le métal 
chauffé, des mesures aux températures inférieures à l’incandes¬ 
cence prouvent que le potentiel s’abaisse déjà en dehors de toute 
émission d’ions; les mesures aux températures supérieures 
semblent indiquer que même à ces températures-là l’influence 
d’une émission d’ions n’est pas considérable. 
