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d’attaque oc et la pente 0. v et a sont essentiellement positifs, 
© est positif ou négatif selon que le centre de gravité monte ou 
descend. 
L’accélération absolue du centre de gravité est la résultante 
de son accélération relative 
de son accélération d’entraînement J 
(J cos 0, — J sin 0) 
et de l’accélération complémentaire. Cette dernière est nulle 
dans le cas présent, puisque le système défini par l’air n’a pas 
de rotation. 
Le mouvement du centre de gravité est donc défini par les 
équations 
= F*? — Mg sin 0, 
/ dS \ 
M ( V — — J sin©J %'F y — Mg cos 0. 
Désignons par M h la traction de l’hélice, par K et k des para¬ 
mètres dépendant de l’esquif et de la voilure sustentatrice. La 
réaction de l’air sur la voilure est, pour les angles d’attaque 
usités, sensiblement proportionnelle à cet angle. Les projections 
de cette réaction sur les axes (O, æ, y) sont donc sensiblement 
kV 2 oi 2 , 
et l’on a 
= i\l h — KV 2 — fcV 2 a 2 , F^ = fcV 2 a. 
La caractéristique a 0 du régime ne dépend, pour un appareil 
déterminé, que de la position du gouvernail de profondeur; 
a 0 est une donnée. Quant aux caractéristiques v 0 et 0 O , elles 
satisfont aux équations 
F*. — Mg sin 0 O = 0, F yo — Mg cos 0 O = 0. 
'dy 
M (- P J cos 0 
1 dt 
