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Soustrayons ces égalités des équations du mouvement per¬ 
turbé, posons 
V = V — V 0 , a = a — a 0 , 9 = © — 0 O , 
et négligeons les puissances et produits de ces variations. Il 
vient, en remarquant que S est très petit, 
iVI (J + J cos e 0 ) = 8F œ „ - M g (cos 0 O )9, 
M fv o — .1 sin H J = 8F Vo + Mf/ (sin © 0 )8. 
Or 
• S F*H-2(KV 0 (f 
8 F„ = fcV?a 0 (î £ 4 - 
\ ’O a o/ 
OU 
. MA — Mo sin ©o V 
= — 2 —-—-- v — 2M g cos © O o, 
''o 
BF y = Mg cos © 0 ~ + - 
\ V o a 0 . 
Les équations deviennent donc 
dv /i — o sin ©o • ^ „ 
-J- + 2--- v + 2gf cos @ 0 a -j- g cos © 0 9 = — J cos © 0 , 
Clt V o 
— — + 2^«r + ^4^ jLj si„0 # ; 
■ dt Vo Vo«o v o 
il faut ajouter à ces équations la relation 
c w^| G |_rf 
dt 2 1 dr ' 
où C 1 . est essentiellement positif et C 2 toujours positif, si, 
comme nous le supposons, l’aéroplane est bien construit (*). 
(*) Voir G. de Bothezat, Étude sur la stabilité de l’aéroplane , §§ 13 et 41 (for¬ 
mule 63). 
