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Nous ne nous écarterons pas de la pratique en supposant que 
l’angle © 0 est assez petit pour qu’on puisse le considérer comme 
une quantité de l’ordre des variations. On voit alors © 0 dispa¬ 
raître des équations : celles-ci sont, en définitive, 
^ +.%!LvjSga + gtm— J, 
dQ „ a q 
d 2 d 
6 ^ ( a + + 61 ^ ( a + + 6 2 a — 0. 
3 . Intégration. — Soit t et w = ^ la période et la pulsa¬ 
tion du vent. Développons la vitesse de l’air en série trigono- 
métrique et dérivons : nous aurons une expression telle que 
— J = £ (— J J = X ( A « sin mi3)t + cos mw 0> 
m m 
où le terme constant de la série fait défaut. On sait que ce 
terme vaut la moyenne infinitésimale de la fonction. Ainsi la 
moyenne infinitésimale de l’accélération d’un vent périodique 
est nulle. 
L’intégrale générale du système proposé s’obtient, comme il 
est bien connu, en ajoutant à l’intégrale générale du système 
dépourvu de second membre une intégrale particulière du 
système complet. 
L’intégration des équations du mouvement dépend du déter¬ 
minant caractéristique 
m = 
*g. 
vi 
y 
Vo 
o 
— D 
0 CD^QD + C,, 
CD 2 + CiD 
