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5. Addition des petits mouvements. — Nous avons vu que 
dans le cas général, à une sinusoïde perturbatrice 
— J = / sin ut, 
correspondaient les intégrales sinusoïdales avec décalage. Si la 
sinusoïde perturbatrice avait elle-même un décalage absolu, le 
phénomène ne changeant pas, il est évident que les intégrales 
resteraient sinusoïdales avec le même décalage relatif. 
Si la fonction perturbatrice est simplement périodique, elle 
se compose d'une suite de sinusoïdes décalées, et ta partie pério¬ 
dique de v, a ou G est (a somme des termes périodiques qui 
résulteraient de /’action isolée des différents termes de J. 
(On suppose que f (D) n’a pas de racine purement imaginaire.) 
Nous connaissons donc une intégrale particulière jouissant 
du caractère périodique. Nous pouvons dans chaque cas déter¬ 
miné, correspondant à des valeurs initiales connues, exprimer 
l’intégrale par une somme de deux termes : l’un périodique, 
constituant la perturbation proprement dite, l’autre en général 
non périodique, où n’interviennent pas les caractéristiques de la 
fonction perturbatrice. 
Quand l’aéroplane est stable, ce second terme est évanouis¬ 
sant. On voit donc que la stabilité, c’est-à-dire la qualité grâce 
à laquelle un appareil revient à son régime quand les troubles 
atmosphériques ont cessé , assure aussi, pendant ces troubles, 
l’extinction d’une partie des variations. 
Nous supposerons l’appareil stable et le mouvement de retour 
sensiblement éteint. Il ne nous reste alors que la perturbation 
proprement dite. 
6. Addition des travaux harmoniques. — Il suffit de mettre 
la première équation du mouvement sous la forme 
M ^ = — 1 ^ v — 2M ga — MgQ — MS, 
(Il V 0 
pour voir clairement que le mouvement est le même que si l’air 
