Th. De Donder. — La gravifique. 
En vertu de l’identité (18), de (8) et de (12), les équations (25) 
prennent la forme 
y d(<g + Tg) = 0> 
H dxp 
(26) 
Ces quatre relations entre le tenseur gravifique f a et le tenseur 
asymétrique Tf expriment le théorème du tenseur gravifique 
ou le théorème de T énergie totale. 
5. Force totale généralisée . Nous désignerons ainsi l’en¬ 
semble des quatre fonctions 
(27) 
On voit (22) qu’ew vertu des équations différentielles de la 
gravifique , la force totale généralisée est nulle. 
6. Premier exemple : champ électromagnétique pur. Nous 
entendons par là un espace-temps dépourvu de phénomènes 
matérialitiques. Ce champ est défini en chaque point par douze 
fonctions M# (— — M 7Ï ) et MJ.(e= — M*-) de x. { , x 2 , x 3 , x 4 . 
Dans ce champ, on aura (II, p. 89) 
« /3 
(28) 
Cas des duaiistiques Nous allons étudier le cas où les fonc¬ 
tions MJ sont respectivement les duaiistiques des M ÿ , c’est-à- 
dire le cas où (II, p. 13) 
Mf == (-1 gï^V^ 
a p 
(29) 
On a posé == — MT == MJ, les indices i , j étant les deux 
nombres qui restent dans là permutation 1, 2, 3, 4, quand on 
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