Th. De Donder. — La gravifique. 
y supprime et v (g < v). Par exemple M 1 * 2 == 
— MÇ e= M*. 
En vertu de (7), on aura 
SV - E"* - (l + () P - (l + £ V) (3Û) 
Effectuons les dérivations par rapport aux 
tuons dans (14) ; d’où 
(30) et substi- 
Tg = i S(— 1)^[M W M^ - 
(31) 
Nous retrouvons ainsi les donnés dans notre mémoire II, 
page 35 ; il suffira de poser 
Tg^(-;,)\*. 
(32) 
La force totale généralisée définie par (47), devient 
Si = s.(— iy (M*'M„ - M'M*,), 
i 
(33) 
OÙ 
fl l\p« 
Mt=S( if 
« dæ a 
(34) 
dM ix 
a dX K 
(35) 
Rappelons que la force totale généralisée est toujours 
nulle en vertu des équations différentielles de la gravifique. 
Remarquons en passant qu’on aura les identités (II, p. 40) 
(- gf [(DI)TT i ££ (- 1)^M*M£M, (36) 
n i 
(- gf [(Di*)*r] # = SS (- ; (37) 
n i 
d’où, en ajoutant membre à membre et en vertu de (33) : 
(- g)* [DI)*I]* + (- gf [(DI*)T]* s ££8*«. (38) 
<7 
20S — 
