Th. De Donder . 
La gravifique. 
De (3| et (35), on déduit immédiatement que 
y, d (— -l/M* _ 0 
dXi 
dj- lj«M*« 
dXi 
(39) 
(40) 
Le théorème du tenseur asymétrique prend une forme très 
simple; en effet, substituons (31) dans (21); d’où 
Mais, en vertu des équations différentielles de la gravitique, 
la force totale généralisée est nulle. On aura, par conséquent : 
<n? 1 
(te* 2 
££(-'imM 
i/J-, 
la 
y. y. 
V* 
(41) 
Nous obtenons ainsi une forme nouvelle du théorème du 
tenseur asymétrique. 
Nous avons donné, sous pli cacheté déposé le 16 mai 1918 
à l’Académie royale de Belgique, les composantes de la vitesse 
généralisée de l’énergie dans un champ électromagnétique 
pur ; on aura 
dXi 
ds 
= (- 9 ) 
-r 
|8 
scfi 
d[(— (fr_ L] 
dXr, 
i = 1,2, 3, 4. (42) 
dx? 
Ces composantes satisfont à toutes les exigences de la 
relativité générale (covariance par rapport à un changement 
quelconque de variables, équivalence des quatre dimensions de 
l’espace-temps). Remarquons, d’autre part, que les expres¬ 
sions (42) conduisent à la vitesse de la lumière dans le vide, 
lorsqu’on considère un champ électromagnétique pur tendant, 
suivant une loi quelconque, vers zéro, c’est-à-dire vers l’espace- 
temps non déformé. 
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