dans la réfraction par un prisme biréfringent. 
On déduit de là 
P- = tg l O + 8) - tg w (*} (8) 
de sorte qu’il est prouvé par là que, si v a la valeur indiquée 
par (6), la déviation reste constante. 
La vérification expérimentale de l’existence d’une déviation 
constante prouve d’ailleurs que r est nécessairement lié à s par 
la relation (5), c’est-à-dire que la section principale extraordi¬ 
naire de la surface d’onde est confonde à la théorie. En effet, 
si nous écrivons l’équation (3) sous la forme 
(1 + p* 2 ) cos 2 w sin 2 s -j- 
(*.?)- 
sin 2 w cos 2 e 
nous voyons que si p. reste constant, on a 
r 2 = a 2 sin 2 £ + b 2 cos 2 e, 
a 2 et b 2 ayant les valeurs suivantes : 
a 2 = v 2 (1 + p. 2 ) cos 2 w b 2 = v 2 ^1 + sin 2 w ; 
de là on tire de nouveau les relations (6) et (8). 
(*) On reconnaît aisément que + S < 7r, de sorte que tg \ (2w -j- 8) est positif; 
et, comme il en est de même de tg co, c’est bien avec le signe + que le second 
membre doit être pris. 
La solution 
1 b i b 
tg « ( 2w + S) = ± - cotg £ d’où tg - (û 2 + 8 4 ) = ± - cotg w 
Zi 2 Z d 
satisfait bien à (1), mais ne correspond pas au problème physique, car il faut que 
8 2 s’annule pour s = 0. 
