Th. De Donder. 
La graviftque. 
On aura donc : 
S —1 = 0. (49) 
Reportons-nous au principe d’Hamilton généralisé (§ 1) ; nous 
avons vu que la variation 8 se rapporte aux potentiels gravifi- 
ques g a p seuls; on aura donc hu a = 0. 
En vertu de (49), nous sommes amenés à poser 
L — p (S — 1), (50) 
où p est une fonction de x 19 x 2 , x 3 , x 4 seulement. 
Substituons cette expression de L dans les formules et les 
équations générales données ci-dessus dans les cinq premiers 
paragraphes. Calculons d’abord le tenseur symétrique au 
moyen de (7) ; on aura 
(Dl) 
m 
— m ^1 —^ + g^Qva), (33) 
que l’on déduit aisément des identités 
= (84) 
a 
La valeur du tenseur asymétrique Tf est fournie par (12); 
on obtient immédiatement 
(88) 
G/uv — G v/X — — (1 + 
— p y 
d L 
df* 
en posant 
et en utilisant la formule 
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