E. Henriot. — Sur une propriété commune 
Le cas du corps noir envisagé comme système thermodyna¬ 
mique possède cette propriété. En effet, l’expression de la 
quantité de chaleur infiniment petite dQ peut s’écrire : 
dQ = dV + -- dv = Vd log U»*. 
ôv 
On aura une série de facteurs intégrants pour dQ qui seront 
de la forme U n v v , 
UVrfQ = U n ~ Y v*d log Ut>*, 
et l’on devra avoir n -|- 1 1= 3 p, d’où n = 3 p — 1. 
On voit, en faisant p = 0, que ~ est facteur intégrant. 
Parmi ces facteurs intégrants que l’on obtient par seule appli¬ 
cation du premier principe de la thermodynamique s’en trouve 
un autre remarquable. Si l’on fait n = — p dans l’équation 
n = 3p — 1, 
on trouve p = \, n = — ce qui nous montre que 
1 1 
est facteur intégrant. 
On peut écrire : 
U- = \ 4 v. 
Nous voyons donc que si l’on admet que l'énergie est pro¬ 
portionnelle au volume, et à une fonction de la température, 
le facteur intégrant X que nous obtenons peut jouer le rôle de 
la température, à une constante près. 
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