aux systèmes thermodynamiques les plus simples. 
Ce résultat est intéressant, en ce sens qu’il permet d’obtenir 
la formule qui donne l’énergie du corps noir sans faire appel 
au deuxième principe de la thermodynamique. M. Brillouin 
avait autrefois signalé un fait analogue. 
2. Le fait que - est facteur intégrant se retrouve d’une façon 
générale lorsque le travail des forces extérieures est utilisé à 
lutter contre des pressions de radiation. 
Prenons, pour fixer les idées, un ensemble de résonnateurs 
monochromatiques de fréquence v. Nous admettrons qu’ils 
peuvent échanger de l’énergie entre eux, de manière qu’un 
équilibre s’établisse, et nous ferons, au moyen des forces exté¬ 
rieures, varier d’une manière infiniment lente et adiabatique- 
ment la fréquence commune v. 
Le travail des forces extérieures pour une augmentation c/v 
de la fréquence est de la forme 
rfg = — rfv. 
V 
La chaleur élémentaire dQ fournie au système dans une 
transformation quelconque sera donc 
U U 
d Q = d\] - dv = Ud log — » 
v v 
1 
qui possède bien - comme facteur intégrant. Parmi les autres 
, . ^. l 
facteurs intégrants intéressants se trouve -. 
Tout ceci n’est qu’une conséquence du premier principe de 
la thermodynamique. Si nous exprimons, pour utiliser le 
deuxième principe, que y est différentielle exacte, nous trou¬ 
vons immédiatement que 
au au 
