E. Henriot. 
Sur une propriété commune 
ce qui est l’équation aux dérivées partielles des fonctions homo¬ 
gènes de degré 1 en v et T, de la forme 
en u = v/-Q. 
Nous désignerons, pour abréger, £ par x. 
On ne peut obtenir la forme de la fonction f que par d’autres 
hypothèses. 
Si le théorème de l’équipartition de l’énergie s’applique, on 
sait que la fonction homogène qui représente U peut s’écrire : 
ü = KT. 
Nous pouvons toujours mettre U sous la forme 
U = KG, 
où 9 est une fonction de T et v. 
Lorsque le système passe d’un état A à un état B, lès inté¬ 
grales 
« _ f t _ Ç B dQ 
^AB — j “jT e t ®*AB — | "0“ 
A A 
sont toutes deux indépendantes du chemin suivi. 
Il pourra arriver, et nous savons que cela se produira aux 
températures élevées et aux basses fréquences, que 
T = 9. 
Nous dirons alors, pour abréger le langage et par analogie 
avec les gaz parfaits, que l’état du système est parfait. L’équa¬ 
tion d’état f (U, T, v) = 0 nous serait connue si nous possé¬ 
dions la forme de la fonction 
4» = U — ST. 
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