E. Henriot. — Sur une propriété commune 
contient comme cas particulier l’expression de Planck. Elles 
peuvent servir, dans d’autres cas que celui que nous considérons, 
pour passer de l’état parfait justiciable de l’équipartition à l’état 
non parfait. 
L’application du théorème de Gibbs-Helmholtz : 
«ü 
T i+ 
st 
à l’équation (3) nous fournit : 
ou 
u _ KT ' g a iog ? = KI_ 2 dÿ 
a T cp dx 
d log cp 
dx 
L’équation (4) met cette expression sous la forme 
_ l = d log y = p df _ q_ df _ ? 
K dx f + dx f + (3 dx 
et nous devons intégrer 
dx df df 
-= V ---| (I - L - 
K '/(/■+*) 1 VV+P) 
ce qui nous donne 
(?) 
v 
iKT 
aw / . pvV 
■ 1 + ÏT 
Admettons que, quand l’énergie est grande et la fréquence 
petite, nous avons l’état parfait : 
U = KT ou f= — 
x 
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