E. llenriot. — Sur les invariants optiques. 
fi t\ h sont l es coefficients d’élasticité principaux et e la charge 
de la particule vibrante, on aura 
/ fiX = eh' x 
| f*y = eh f y 
[ f 3 z = eh z 
x, y, z étant les écarts à partir de la position d’équilibre. Dési¬ 
gnons par m x , m y) m z les composantes du moment électrique 
suivant des axes xyz quelconques , nous aurons trois équations 
telles que : 
— jxx^x “H jxylty 4~ jxz^z 
~ jyx^x “h jyylty “1“ jyzhz 
Ml* = jzJx + jzyK + jzzK 
où les ; sont les composantes d’un tenseur. 
Les composantes de la polarisation p x , p y , p z sont telles que 
Px = Smi*, 
la somme étant étendue à l’unité de volume. C’est-à-dire : 
Px - i^jxx) hx 4 " Ç^jxy)lty 4 “ (~jxz) h Z 
= Qxx^x 4“ ttxyhy 4~ ^zz^z 
et deux équations analogues. 
Les a sont les composantes d’un nouveau tenseur. 
La somme des termes de la diagonale principale de ce tenseur 
a xx 4- Oyy 4" n zz B 'Zjxx 4- ^jyy + 
l H, .À + /ï + À 
est invariante et indépendante de l’orientation des molécules. 
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