F. Henriot. — Sur les invariants optiques. 
N représente le nombre de molécules par unité de volume» 
La quantité 
(P'xx 4 “ flyy 4 " ^zz) ^ ( 1 ) 
doit donc être invariante, si d est la densité. 
Le champ h’ est la somme du champ h qui existerait en fai¬ 
sant abstraction de la polarisation des molécules voisines et 
d’un champ auxiliaire dont les composantes sont reliées à celles 
de la polarisation par une relation tensorielle 
fax xxPx 4 “ ^xyPy 4 " ^ \xzVz 
et deux équations analogues. 
Supposons que nous prenions comme directions d’axes les 
directions principales du tenseur r\; il reste 
hx f \xxVx f h y r^yyPy , ^ZzPZ * 
Si ces directions sont les mêmes que celles du tenseur a, nous 
pourrons écrire, en désignant par k xx , k yfr , k zz les susceptibilités 
principales qui sont définies par la relation tensorielle 
l’équation 
d’où 
Vx ^xxhx 1 
h'ocxhx = ^xxi^x 4 - 7\xxVoc)i 
L 
K 
1 4“ f\xxhx 4 tu 4 - f\ xoc (J^. c 
D 
K xx , K yy , li zz sont les constantes diélectriques principales pour 
la fréquence de vibration de la lumière employée, ou encore les 
carrés des indices principaux. 
La quantité 
( n%-\ nl-l nj-i ) 1 
f 4 tu 4- r\ xx {n% — 1) 4 tu + r\ yy (n% — 1) 4 tu 4 - v\ zz (n 2 z — 1) ) cl 
doit rester invariante. La formule serait susceptible de vérifica¬ 
tion expérimentale si nous connaissions les r,. 
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