E. Henriot. — Sur les invariants optiques. 
Mais, étant donné la symétrie de la surface, nous aurons sim- 
plement : 
C*vvr: - 
P 
os (r, x) cos (. n,x ) 
dS. 
Il vient donc 
Q XX + C 
J yy " 4 ~ C 2Z ^ 
cos ( n , x ) cos (r, x) -f- cos (//, y) cos (r, y) q- cos (w, z) cos ( r, z) 
J co s (r, 
r 2 
n) 
dS = 4 tu. 
Si la cavité est sphérique, 
4 TU 
t/K/K - Czz - 
'xx ^yy ^zz 
Si elle est cylindrique (ellipsoïde infiniment allongé), 
C xx = 2 tu, C vî/ = 2 tu, C 2Z = 0. 
Si elle est aplatie (ellipsoïde infiniment aplati), 
C^ = 0, C w = 0, C~ = 4 tu. 
Nous aurons donc 
1 \xx + °T\yy “H "Cj zz 4 TU. ( 2 ) 
Application aux biréfringences accidentelles .— Si la substance 
est isotrope ou cristallisée dans le système cubique, la relation 
précédente devient 
4 TI 
f\xx = ^ït/2/ = ~f\zz rr 
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