E. Henriot. — Sur les invariants optiques. 
striction électrique ou magnétique peuvent être négligés. Il ne 
semble pas qu’il en doive être toujours ainsi, mais l’influence 
de ces effets est calculable. M. Pockels a déjà attiré l’attention 
sur ce point. L’influence de la longueur d’onde sur le phéno¬ 
mène peut être obtenue de la manière suivante. 
Soient a 0 et a e les valeurs 
Mxx = Ayy ~ Mo 
M zz == a e 
correspondant aux directions principales 
[ni — \ fnl—i Y) 
fl ° j + 2 T ° \n\ + i) S 
3 (ni — 1 fn\ — IV ) 
tte 4 tt \ n 2 e + 2 \n 2 e + 2/ ) 
Si on remplace y e par —2y 0 , comme l’exige la relation (2), en 
retranchant les deux expressions précédentes, il vient : 
( n 2_ j)2 4 tt x (?i2-}-2) 2 
u -- s = Y„. ^ T (<, ° — ° e) 6/î 
La biréfringence totale est donc la somme de deux termes : le 
premier y 0 , que nous appellerons terme de structure, est indépen¬ 
dant de la longueur d’onde et ne dépend que du réseau; le deu¬ 
xième, qui contient (a 0 — a e ) en facteur, provient de l’anisotropie 
optique de la molécule elle-même. MM. Gotton et Mouton, dans 
leur théorie de la biréfringence magnétique, admettent que ce 
terme est nul. La molécule, en s’orientant dans le champ, pro¬ 
duit autour d’elle un commencement de structure qui rend y 0 
différent de zéro. La biréfringence, dans cette théorie, provient 
donc seulement de l’anisotropie du champ mécanique d’action 
de la molécule, mais non de l’anisotropie optique de la molécule 
elle-même. 
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