J. Timmermans. — Essai sur l’analyse piézometrique. 
de température de congélation par compression sont plus lentes 
aux basses pressions que les variations correspondantes du 
composant B, encore plus éLoigné que A de sa température 
maximum de congélation; enfin cette courbe eutectique s’élève 
d’abord par compression jusque sous des pressions supérieures 
à /? Ma , passe parune température maximum entre Pm a Pm b > P our 
redescendre ensuite vers des températures de plus en plus 
basses (*). 
3. — Tracé des courbes de chute de pression. 
Ce tracé se déduit facilement du diagramme décrit dans le 
paragraphe précédent. Soit d’abord un système de concen¬ 
tration x ± (fig. 18), étudié à une température Z 1 , inférieure à 
la température maximum de fusion de l’eutectique; la courbe 
de chute de pression aura l’allure indiquée par la figure 19, 
courbe 1. 
Le mélange est complètement liquide sous une pression 
suffisamment élevée pA; quand la pression baisse, il se dilate 
(section AB), puis la cristallisation du composant B commence 
(point B) et continue le long de l’isotherme correspondant à la 
section BC de la courbe de chute de pression, jusqu’à ce que, par 
appauvrissement en composant B, la solution atteigne la concen¬ 
tration eutectique; on a ensuite le palier de cristallisation 
eutectique (palier CD) ; la masse complètement solide continue à 
se dilater suivant la section DE; en E on coupe de nouveau la 
ligne eutectique et l’eutectique fond complètement (palier EF) ; 
ensuite l’excès du composant A cristallisé fond à son tour 
(section FG), et enfin le mélange complètement liquéfié continue 
à se dilater (section GH). 
(*) Sur les variations de °/ 0 et de t le long de la ligne eutectique, voir Bakhuis- 
Roozeboom, loc. cit., pp. 418 et 423 à 42b. 
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