E . Henriot. 
Sur une propriété commune 
L’expression de cl Q sera donc : 
fd \y q \ 
d{) = tW + ( ——J dq. 
V dq J m 
3 r<?« 
Si on uLilise les variables </ et p = on sait que 
3 (J 
£L«' = = _ _ 2^ = _ 3Ü^ 
d(] dq dq dq dq dq 
et 
/aim 
r/Q = dU — ( — ) dq. 
\ d(/ J ni 
~ sera ^facteur intégrant si le coefficient de r/Q satisfait à la 
relation 
/3C^\ _ U . 
\dq ) m f(qy 
or ceci se produit dans la plupart des systèmes simples et dont 
la théorie thermodynamique et statistique a pu être poussée 
jusqu’au bout; notamment pour le paramagnétisme des gaz. 
Ceci ne veut évidemment pas dire qu’elle est générale. Pour 
qu’elle pût, par exemple, s’appliquer aux gaz réels, il faudrait 
que leur énergie interne fût de la forme 
U = pv(v). 
6. Si l’on écrit que l’inverse de l’énergie est facteur inté¬ 
grant de la chaleur élémentaire, on n’obtient pas d’autre relation, 
en général, que celle qu’on obtient par application du premier 
principe de la thermodynamique. — Cependant, ce que nous 
avons dit sur le corps noir et l’ensemble de résonnateurs 
