S. Pienkowski. — Sur une nouvelle forme de l'étincelle. 
spectre de l’étincelle grenue, je n’ai observé que les raies de 
l’air et les bandes de l’azote de l’intensité sensible, cette suppo¬ 
sition doit être écartée. Et même, si on l’admettait, l’explica¬ 
tion des concentrations locales de ces oxydes resterait à 
trouver. 
De même, il me semble difficile d’admettre que ces concen¬ 
trations locales d’ions seraient produites sous Faction de forces 
attractives s’exerçant entre les ions et les molécules neutres. 
En effet, comme l’a montré A. Becker ( A ), les ions ne s’entourent 
que d’un nombre fort limité de molécules; un ion chargé de 
cinq à dix molécules n’a plus donc une action suffisamment 
énergique pour en attirer d’autres et, par conséquent, ces forces 
ne peuvent pas former de concentrations moléculaires dans des 
régions de l’ordre de i [ 2 millimètre cube. D’une façon analogue, 
l’effet calorifique ou mécanique de la décharge contribuent à 
l’établissement d’un état déterminé du milieu, mais directement 
ils ne peuvent pas être les causes déterminantes dans la forma¬ 
tion des « grains ». L’examen d’autres interprétations conduit 
à cette conclusion qu’il semble qu’on puisse se rendre compte de 
la façon la plus plausible de cette formation en attribuant les 
variations locales de concentration aux fluctuations dues à 
l’agitation moléculaire; j’entends les fluctuations de concentra¬ 
tion ionique, car les fluctuations de température sont trop 
petites pour qu’il soit permis de les invoquer ici. 
Après le passage d’une étincelle, l’air se trouve fortement 
ionisé. Mais le nombre des ions présents diminue avec le temps 
par suite de leur recombinaison. Si la deuxième décharge passe 
très peu de temps après la première, l’air est suffisamment 
ionisé dans tout le parcours de l’étincelle et cette dernière est 
rose. Si l’intervalle de temps séparant les deux étincelles consé¬ 
cutives est grand, la recombinaison a neutralisé la plus grande (*) 
(*) A. Becker, Ann. d. Phys., 36, 1911, pp. 209-280. 
