et cathodique dans le transport de ïélectricité par un électrolyte. 
Les équations (1), (5) et (13'), jointes aux conditions limites 
c = C pour x = 0 et c = c 0 pour x — oc , font connaître c , c’ 
et Y comme fonctions dex; l’un des potentiels V 0 ou Y 1 est 
arbitraire. 
5 . Si l’on plonge dans la solution une seconde plaque du 
même métal, toutes les considérations précédentes s’appliquent 
encore à cette seconde plaque, qui présente vis-à-vis de la solu¬ 
tion la même différence de potentiel d> que la première; entre 
les deux lames il n’y a donc pas de différence de potentiel. Ce 
n’est que dans le cas où la seconde lame métallique se trouverait 
dans un état différent de la première (*) qu’elle pourrait offrir, 
dans les mêmes conditions de température et de pression, une 
autre solubilité C des cations (autre potentiel <p), et alors il s’éta¬ 
blirait entre les deux lames une différence de potentiel 
R T C 
Vj — V 2 — <!»! — <ï> 2 =— log = <p 2 — <p 1; (14) 
7l£ Lu 
ainsi que cela a été constaté effectivement. 
et contraire à celle de la solution et qui est précisément la charge réelle de la lame. 
La densité superficielle de cette charge est 
J 
(c — c') dx 
et, comme l’intensité du champ produit par cette charge est 
on voit qu’à la surface de la lame 
c') dx , 
ce qui est d’accord avec l’équation (13'). 
(*) Par un travail mécanique, par exemple, ou dans un autre état allotropique 
(phénomènes de passivité). 
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