Th. De Donder. — La gravifique. 
Ces potentiels E et D doivent satisfaire aux équations diffé¬ 
rentielles de la gravifique (57), en dehors des masses pondé¬ 
rables agissantes (c’est-à-dire en dehors du Soleil) : 
(118) 
Pour simplifier cette intégration, D. Hilbert (*) reprend le 
principe d’Hamilton (4). 11 calcule d’abord la fonction / (3) 
attachée au 8s 2 qui figure dans (117); il fait L identiquement 
nul (50) ; il trouve ainsi que 
(119) 
où a est une constante arbitraire. 
Le os 2 de l’espace-temps cherché pourra donc s’écrire : 
11 est bon de remarquer que cette méthode ne dispense 
pas de la vérification des dix équations différentielles de la 
gravifique (57); en effet, dans l’application du principe 
d’Hamilton (4), on doit faire varier tous les g a3 ; or, dans le 
calcul de Hilbert, on ne fait varier que les g a p non nuis qui 
figurent encore dans (117). 
U reste donc à s'assurer si toutes les équations de la gravi- 
jîque (118) sont satisfaites par les potentiels trouvés (119). 
Cette vérification sera facilitée en prenant les variables 
(*) Gôttinger Nachrichten, 1917, Heft 1, p. 53. 
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