Th. De Donder. — La gravipque. 
Enfin, le symbole GJjg n’est autre que le symbole G ay3 (15), 
mais appliqué à la forme quadratique à trois variables : 
XIl/A 8 ®! y, X = 1.2, 3. 
/ / 
On voit, d’après (163), que les équations G a4 = 0 (162) 
sont identiquement satisfaites. 
Considérons, en particulier, la dernière équation du système 
(162) ; en vertu de (163) et de (164 , elle pourra s’écrire : 
y a(V— a A a ) 
r 3®. 
_p_. 
2fc’ 
(166) 
pour s’en assurer, il suffira de remarquer que g = a</ 44 . 
L’équation (166) qui relie le potentiel g u à la densité p 
pourrait s’appeler Y équation de Poisson généralisée. 
15. Calcul de la constante universelle k. — Il est naturel 
de supposer que la constante universelle k est en relation étroite 
avec la constante f de la gravitation universelle : 
mm' 
F = /- 
1 -O 
(167) 
et avec la vitesse c de la lumière dans T espace-temps non 
déformé (ou le champ c). Pour trouver cette relation, calculons 
d’abord les dimensions de ces trois grandeurs physiques. 
Remarquons que les dimensions de l’invariant de courbure C 
sont p, en désignant par 1 la dimension d’une longueur. 
Les dimensions de L se calculeront d’après (28) et d’après 
(325) de mon mémoire II cité dans ma première communica¬ 
tion ; on trouve en désignant par g la dimension de la 
masse (ordinaire ou pondérable) et par t la dimension du 
temps. 
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