Th. De Donder. — La gravipque. 
Remarquons que ^ a précisément les dimensions de la den¬ 
sité massique, c’est-à-dire [A -3 ; représentons par D cette den¬ 
sité de la masse ; on aura (* *) 
^~D. (172) 
Les résultats obtenus au § 13 de notre troisième communica¬ 
tion nous amènent à rapprocher (171) de (172) et à nous repor¬ 
ter à l’équation classique de Poisson; on en conclura que 
-i=4. (173) 
et que (^c) joue le rôle du potentiel ordinaire ou classique. 
Les relations (169) et (173) donnent immédiatement la valeur 
cherchée de k : 
k= - 
r 4 
8 Vf' 
(174) 
Ce nombre est donc négatif; sa valeur absolue est, dans le 
système C. G. S., de l’ordre de grandeur de 10 47 . 
16. Champ matérialitique pur : Cas du fluide parfait. — 
Considérons un fluide parfait ou sans viscosité; en chaque 
point de ce fluide, la force agissant normalement sur un élément 
de surface BS passant par ce point vaut p BS; p est une fonction 
positive de æ ± , x 2 , x 3 , æ 4 ; c’est la pression, au sens ordinaire de 
ce terme. Les dimensions de p sont 
(*) D’une manière générale , nous poserons p = D(— g) Y, où g représe nte le 
déterminant des potentiels gy(i,j = i, 2,3,4) et où V = \Jl S gifthi (84). 
* i j 
L’expression pV— 1 ou D(— g) fournira la densité du contenu énergétique de la 
matière. 
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