E. Henriot. — Sur les invariants optiques. 
On peut pousser plus loin l’évaluation des termes y au moyen 
des remarques suivantes : 
1° v xx , y yy , y S3 ne dépendent que de la forme de la maille et 
non de ses dimensions. En utilisant les notations de ma précé¬ 
dente note, on a 
h® — f\ 2Z pz (r) 
P * = Nm * == lc m ’- (r) 
Si l’on diminue les dimensions a, b, c de la maille orthorhom- 
bique, en la laissant homothétique à elle-même, dans le rap¬ 
port*, ^augmente comme r 3 ; si nous voulons que p z soit le 
même, il faut multiplier le moment magnétique de chaque 
molécule par^ 5 . Moyennant quoi l’on voit que p z ne change 
pas. Le moment magnétique étant divisé par r 3 , les molécules 
sont rapprochées dans le rapport r; comme elles agissent sur 
la molécule d’origine avec une force qui augmente comme 
l’action sur cette molécule n’est pas changée. 
Dans cette transformation, h J reste donc constant, p z égale¬ 
ment ; il en est donc de même de r\ zz . 
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'<\ZZ = + T zz) 
ne dépend donc que des quantités a et [3 définies par 
a = c( 1 -f a), b = c(l + (3). 
2° -f) zz dépend de a et de j3 d’une manière symétrique. Si a et 
P sont infiniment petits, on aura 
T\zm = f(*> P), 
qui est une fonction symétrique en a et (3. Les deux quantités 
étant infiniment petites, on devra avoir, en limitant le dévelop¬ 
pement en série au premier terme : 
‘t\zz = A (a + P), 
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