E. Henriot. — Sur les invariants optiques. 
Si l’orientation des molécules ne change pas, - — - reste 
^ 1 de CLq 
constant. Or quand le cristal était cubique, il était monoré- 
frigérent, et d’autre part, dans un réseau cubique, To = 0. Si 
donc l’orientation des molécules ne change pas, - — - , qui 
était nul dans le cas du réseau cubique, doit rester nul ; on 
devra donc avoir dans cette hypothèse : 
Yo<0, (n o — v 0 )< 0 
Le cristal deviendra positif par compression. Si cette règle 
ne se vérifie pas, c'est que la structure orthorhombique 
imposée donne au terme - — - une valeur différente de zéro. 
Essayons d’appliquer ceci à un corps primitivement amorphe 
comme le verre. La compression va lui donner une structure. 
On peut se rendre compte de cette structure en se représentant 
les molécules du corps primitivement amorphe comme réparties 
au sommet d’une infinité de réseaux cubiques superposés, ayant 
un nœud commun sur la molécule considérée. Ce qui revient 
à appliquer au corps isotrope la formule (i) 
y _ _ïf _ _ \ 
To ~ m . o 
1 
Si c 0 est le côté d’un cube de la substance avant compres¬ 
sion, on aura, après compression : 
j c = c 0 (1 
l « = C 0 (\ + B/h). 
Si l’on pose cr = 0,25 dans le cas du verre, 
To = -1,MA(1 + *)p. 
Le coefficient À dans le cas du verre est égal à yw- Si l’on 
prend pour n la valeur 1,5, on aura 
?j 2 — ïf 1 f\ l) 2 
n 0 —n e = — 1.51 . A(1 -f <r)/>. 
4 tc \a 
ù 2n 
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