E. Henriot. — Sur les invariants optiques. 
Le premier membre du second terme donnerait à n 0 — n e , 
s’il existait seul, une valeur toujours négative (cristal positif) ; 
or, les expériences de Pockels ont montré que pour les diffé¬ 
rents verres, le signe de n 0 — n e dans la compression n’est pas 
le même pour tous. Le premier terme étant nécessairement 
négatif, le deuxième terme doit jouer un rôle dans la biréfrin¬ 
gence. Si l’on calcule l’effet du premier terme dans le cas d’une 
compression de 100 kilogrammes par centimètre, on trouve 
qu'il fournit à la biréfringence une contribution 
0,140 . 10 - 3 , 
qui est du même ordre que la biréfringence observée. Le terme 
de structure et le terme d’anisotropie optique moléculaire 
doivent donc fournir des contributions qui sont du même ordre 
de grandeur à la biréfringence. Ceci semble assez général. 
Dans le cas du quartz, par exemple, j’ai calculé la valeur de y 0 , 
en procédant comme ci-dessus et en adoptant un réseau hexa¬ 
gonal composé de prismes hexagonaux, dont le rayon de base a 
et la hauteur c sont entre eux dans le rapport 
= 4,1 
que leur assignent les rayons X; j'ai trouvé une biréfringence 
du même ordre de grandeur que la biréfringence réelle. 
Le fait que ces deux ordres de grandeur sont voisins doit 
avoir des causes profondes. Il doit exister entre y 0 et Q- — ^ 
une relation qui reste à découvrir, mais vers laquelle on peut se 
diriger, en admettant que le champ d’action d’une molécule sur 
les autres, champ qui détermine la structure, a une origine 
électro-magnétique. 
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