Physique théorique. — Sur les invariants optiques, 
par E. HENRIOT (* (**) ). 
La biréfringence, lorsqu’elle est petite, est fournie par la 
relation 
± (i_ 1Y Vn(n 0 -n e ) O. 
4Ti\a e a oJ (n 2 — l) 2 
Le terme y 0 , qui est dû à la structure réticulaire, est com¬ 
plètement calculable géométriquement en fonction des para¬ 
mètres du réseau. Par contre, a 0 et a e sont des grandeurs qui 
font intervenir des forces existant dans la molécule. Or j’ai 
montré précédemment que les biréfringences calculées au moyen 
de cette formule, en admettant que y 0 existe seul dans le 
premier membre, sont du même ordre que les biréfringences 
observées, mais plus grandes. Les deux termes du membre de 
gauche doivent être du même ordre de grandeur, mais le 
second doit être soustractif. Il faut expliquer l’identité de 
l’ordre de grandeur de deux termes d’origine si différente. J’ai 
montré récemment qu’on peut expliquer cette identité d’ordre 
de grandeur en admettant, dans les cristaux et les corps biré¬ 
fringents, l’existence d’une polarisation spontanée, se produi¬ 
sant sans intervention des champs extérieurs. 11 existe entre 
p, h, a xx , y\ xx , une relation de la forme 
Px = a xx(hx ^ixcâPx^* 
(*) Présenté par M. J.-E. Verschaffelt. 
(**) Les notations employées sont celles des notes publiées dans les deux derniers 
Bulletins . 
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