E. Henriot. — Sur les invariants optiques. 
Ces équations, retranchées membre à membre et en tenant 
compte de la relation 
^Yo + = 0, 
nous donnent 
_ _ 1 /1_ _ 1 \ 
4 - af/ 
et la formule donnant la biréfringence devient 
J_ (1 _ _ _I_ (1 _ —O 
4TT «0/ 4tïV 4 s) «o 7 (?i 2 — l) 2 
L’identité de nature de ces deux termes explique l’égalité de 
leurs ordres de grandeur. Si dans la polarisation spontanée 
la force de rappel de l’électron était la même que dans la pola¬ 
risation par l’onde lumineuse, la somme des deux termes du 
membre de gauche s’annulerait. Si elle ne s’annule pas, c’est 
que les deux forces de rappel ne sont pas identiquement les 
mêmes. Or on admet que la force de rappel, dans le cas d’une 
polarisation par un champ électrique statique, est une force 
quasiélastique ; il'ne saurait en être exactement de même dans 
le cas de la polarisation spontanée. 
Soit, d’une façon générale, e 2 f(x) la force de rappel de 
l’électron; on aura, dans le cas de la polarisation spontanée, 
eN* = e 2 <t(x s ) = f% ] . x s ; 
d’où 
m - 
,x ~ x s 
Si, à partir de cette position x s , l’électron subit, par l’effet 
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