E. Henriot. — Sur les invariants opliques. 
En additionnant les trois relations (2) et en tenant compte 
de (1), nous aurons 
1 
- < 
P 
111 
1 + K-^ K ^ K~ 
< i, 
K,, K u , K z étant les pouvoirs inducteurs spécifiques du cristal. 
Or si l’on prend tous les cristaux dont les pouvoirs inducteurs 
spécifiques ont été étudiés, et si l’on effectue les opérations 
indiquées, on trouve que le rapport, qui doit être compris entre 
^ et 1, est compris entre \ et I ; la valeur | est une valeur qui 
est atteinte pour quelques cristaux, mais n’est jamais dépassée. 
Si cette limite, qui n’est franchie dans aucun cas, est réellement 
infranchissable, on doit prendre p = 2, c’est-à-dire admettre 
que la force de rappel de l’électron est en M. Sutherland 
a déjà été amené à montrer l’intérêt dans le domaine molécu¬ 
laire de la loi en dont M. Bohr a montré depuis l’intérêt 
dans le domaine atomique. 
Voici les valeurs, dans le cas des cristaux, du rapport 
-i 
Apatite . . 
. 0,85 
Soufre . . . 
0,50 
Fluorine. . 
. 0,66 
Dolomie. . 
. 0,73 
Suif, de Mg. . 
0,63 
Diamant. . 
. 0,60 
Quartz . . 
. 0,54 
Suif, de potasse 
0,59 
Sel gemme . 
. 0,61 
Rutile . . 
. 0,97 
Aragonite . . 
0,72 
Sylvine . . 
. 0,55 
Spath. . . 
. 0,79 
Barytine. . . 
0,72 
Tourmaline. 
. 0,65 
Cérusite . . . 
0,87 
Topaze . . . 
0,68 
Ceci semble être encore applicable aux corps solides purs 
dont la constante diélectrique est bien connue. Pour ces corps, 
K = 4 semble être une limite inférieure infranchissable. 
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