E. Uenriot. — Sur les invariants optiques. 
Nous pouvons donc dire : tout se passe, dans le cas des 
cristaux, comme si la force de rappel de l’électron était une 
force en ^ • 
Nous avons admis que les ri sont les mêmes que dans le cas 
de la polarisation par des champs faibles. En effet, les r\ sont 
calculables en partant des paramètres du réseau. Cependant, 
dans les calculs que nous avons faits sur ces grandeurs, nous 
avons admis que les molécules polarisées sont des doublets dont 
les dimensions sont petites vis-à-vis des distances de deux 
doublets voisins. Il n’est pas certain qu’il en soit ainsi. Admet¬ 
tons en effet provisoirement l’exactitude de la relation (1); 
nous avons 
L’équation (1) nous donne alors, en y joignant 
Posons 
il vient 
Ne 2 
fisT 
I X 
fi(9) 
u xx y 
1 1 1 , 
4 + yl + $ ~ 
3 _ 1 i 1 
Ri 4 + yl + «!’ 
La conclusion que l’on tirerait de cette équation, c’est que 
l’électron est à la périphérie de la molécule et que, d’autre 
part, le volume de la molécule est du même ordre de grandeur 
que le volume de la maille simple. Il se peut que la polarisa- 
870 
