PHYSIQUE. 
et des liquides, soit seulement à indiquer plus ou moins 
exactement les proportions des corps qui constituent cer¬ 
tains liquides. Les premiers sont à poids variable comme 
l’aréomètre de Fahrenheit et celui de Nicholson ; les autres 
sont à poids constans comme les aréomètres de Cartier, de 
Gay-Lussac, etc. En les lestant avec du plomb ou du mer¬ 
cure , on fait descendre vers le bas leur centre de gravité , et 
alors ils peuvent tous se tenir verticalement dans les liqu ides. 
L’aréomètre de Fahrenheit ( pl . XXXIII ,Jig- 17) se com¬ 
pose d’un corps en verre qui porte une tige mince , sur la¬ 
quelle on a marqué le point d’affleurement. Cette tige est 
surmontée d’un petit godet ou chapeau propre à recevoir 
des poids. L’instrument n’est commode que pour détermi- 
minerle poids spécifique des liquides plus légers que l’eau, 
ou de ceux qui n’ont pas une densité beaucoup plus grande 
que la sienne. 
Nicholson l’a rendu propre à la détermination des densi¬ 
tés des solides, en suspendant au bas un petit vase, où 
L’on met les corps qu’on veut peser dans l’eau. 
Lorsque les corps sont plus légers que l’eau, Charles a 
imaginé de les retenir dans le liquide, en accrochant le 
petit vase inférieur dans une position renversée.' De là le 
nom d 'aréomètre de Charles donné à cet instrument 
{pl. XXX111 ,Jig. 18 ) qu’on appelle aussi aréomètre balance. 
Les aréomètres à poids constans portent une échelle dont 
le zéro est placé au point d’affleurement dans l’eau distillée. 
Dans ceux qui sont destinés aux liquides plus lourds que 
l’eau, ce zéro est en haut de la tige cylindrique ; dans les 
autres il est en bas. Chacun d’eux ne peut donner des indi¬ 
cations précises que pour le liquide auquel il a été destiné. 
La balance hydrostatique {pl. XXXIV, fig. 7) diffère d’une 
balance ordinaire, d’abord parles deux crochets qui sont 
placés au-dessous des bassins, et servent à attacher les corps 
qu’on veut peser dans l’eau; en second lieu, parce que son 
fléau peut, à volonté et pour le même usage , être élevé ou 
abaissé à l’aide d’une crémaillère. 
Passons maintenant à l’examen de l'autre classe de 
fluides distingués par le nom de fluides aériformes ou élas¬ 
tiques dont le plus notable et celui auquel nous devons 
nous attacher avec le plus d’intérêt, est l’air dans lequel 
notre globle est pour ainsi dire suspendu et qu’on nomme 
atmosphère. 
11 n’existe pas d’attraction de cohésion entre les particules 
des fluides élastiques ; aussi la force expansive de la cha¬ 
leur ne trouve d’autre opposition que l’action de la gravita¬ 
tion. La moindre augmentation de température dilate les 
fluides élastiques d’une manière prodigieuse, et une dimi¬ 
nution de chaleur les condense en proportion. 
La différence la plus caractéristique entre l’air et les 
autres fluides, est le ressort ou l’élasticité qu’il possède, 
c’est-à-dire le pouvoir d’augmenter ou de diminuer de vo¬ 
lume, selon qu’il est plus ou moins comprimé; propriété 
que les liquides en général offrent dans un bien faible degré. 
La pesanteur de l’air est bien plus forte qu’on ne se l’ima¬ 
gine ordinairement, et comme cette pesanteur existe, les 
corps qui y sont plongés doivent supporter son poids ou la 
pression qui en résulte, comme ceux qui sont au fond de 
l’eau supportent le poids de ce liquide. Si nous ne pouvons 
connaître cette pression dans les circonstances ordinaires, 
c’est qu’en s’exerçant en général dans tous les sens comme 
celle des liquides, elle se fait équilibre à elle-même. La 
force élastique de l’air est d’ailleurs continuellement en 
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équilibre avec la pression , puisque chaque couche a dû se 
resserrer jusqu’à ce quelle fût devenue capable de résister 
au poids comprimant. Aussi n’éprouve-t-on aucune diffi¬ 
culté pour soulever une cloche remplie d’air, dont l’orifice 
aurait été placé sur une table bien unie, tandis que si on y 
faisait le vide, il faudrait un effort considérable pour la 
détacher. 
L’atmosphère s’étend à la distance d’environ 17 lieues 
au-dessus de la terre; la pression qu’elle exerce est telle, 
qu’on a calculé qu’un homme de moyenne taille est ordi¬ 
nairement chargé d’environ 33,000 livres. Cette pression 
énorme nous écraserait si elle ne s’exercait dans tous les 
sens au dedans comme au dehors. Ainsi partagée, le poids 
n’est pas trop grand pour notre force; nous pouvons même 
supporter un poids beaucoup plus grand sans aucun no¬ 
table inconvénient. En se baignant, on soutient le poids et 
la pression de l’eau ajoutés à ceux de l’atmosphère; mais 
cette pression, également répartie sur le corps, nous af¬ 
fecte à peine. Si nos épaules, notre tête, ou quelque autre 
partie de notre corps était chargée d’un poids additionnel 
de 100 livres, nous succomberions à la fatigue. Nos corps 
renferment d’ailleurs de l’air dont le ressort résiste au poids 
de l’air extérieur et nous rend sa pression moins sensible. 
Si l’air contenu dans notre corps cessait de rencontrer une 
pression extérieure pour contre-balancer l’élasticité, il gon¬ 
flerait notre corps; les parties qui le composent cèderoient 
bientôt à cette expansion et crèveroient. 
Nous voyons donc que le poids de l’air est fort essentiel 
à notre conservation. Une colonne d’air, depuis la région 
où commence l’atmosphère, et dont la base est un pouce 
carré, pèse 15 livres quand l’air est le plus chargé . nos 
corps supportent donc par chaque pouce carré un poids de 
15 livres. Pour connaître le poids de l’atmosphère entière, 
il faut calculer combien il y a de pouces carrés sur la sur¬ 
face du globe et les multiplier par lô. Pour évaluer le poids 
de l’air il faut toujours avoir égard à la température : plus 
l’air est chaud, plus il sera léger. 
Le baromètre est un instrument dont on se sert pour 
trouver la pesanteur de l’atmosphère. Sa construction est 
fort simple; on remplit de mercure un tube de verre d’en¬ 
viron 3 pieds de longueur, ouvert par un bout seulement; 
puis bouchant avec le doigt le bout qui est ouvert, on le 
plonge dans une cuvette qui contient du mercure ; une por¬ 
tion d^ mercure du tube tombera dans la cuvette et laissera 
ainsi un espace vide à la partie inférieure du tube où l’air 
ne peut entrer. Cet espace est alors un vide parfait, et par 
conséquent le mercure n’est plus soumis, dans le tube, à 
la pression de l’atmosphère, tandis que celui de la cuvette 
reste soumis à son action. La pression de l’air sur le mer¬ 
cure dans la cuvette, le force à s’élever dans le tube, où il 
n’éprouve aucune pression , ou soutient la portion du mer¬ 
cure restée dans le tube et l’empêche de tomber. 
Le tube et la cuvette ou vase renfermant le mercure sont 
les seules parties indispensables d’un baromètre; elles sont 
fixées sur une planche pour les suspendre plus commodé¬ 
ment; cette planche est graduée pour déterminer la hau¬ 
teur où le mercure se tient dans le tube, et la petite plaque 
de métal, qu’on remue à volonté, sert à indiquer la varia¬ 
tion dans un temps donné. 
Le point auquel l’atmosphère peut soutenir le mercure 
est environ à 28 pouces ; cela dépend cependant du poids 
de l’atmosphère. L’air pèse plus par un temps sec; c’est 
