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Carl Lübben. 
Fig. 2. 
Aus den beiden letzten Gleichungen 
folgt durch Elimination von ai 
n = no cos ßi + nosin ßi ctg cp 
n = nocosßi -}- ctg 9 sin 
n — no = ctgtpsin^i —no(l—cosßi) 
ßi 
(la) n — n 0 — ctg cp sin Si — 2 no sin 2 ~ 
/V 
Wird der Trog um 180° gedreht, so kommt 
die Diagonalplatte wieder in dieselbe 
Stellung und es werden nur die Flüssig¬ 
keiten vertauscht sein, so dass der Strahl 
den Weg II nimmt. Für diesen Fall ist 
sin ()2 = no sin ß 2 
(2) no sin cp — - n sin a 2 
9 — a 2 + ßs 
Aus den drei Gleichungen folgt wie vorhin 
( 2 a) n — no = ctg 9 sin S 2 -f- 2 n sin 2 
ß2 
Durch Addition der beiden Gleichungen 
la und 2 a ergibt sich: 
sin + sin $ 2 
n 
n 0 
ctg 9 
2 
nosm 
2 ßi 
2 
n sm 1 
(V 
2 , 
Sind di und d 2 die Abstände entsprechender Linien auf der Platte, 
S der Abstand der Platte von dem Punkte der Achse, durch den 
die Strahlen ungebrochen hindurchgehen, so ist 
tgSi 
r O 
11 
tgh = 
d 2 
S 
sin 
di 
S ' 
- (tgSi - 
- sin rh) 
sin ()-2 
d 2 
S ' 
- (tg& - 
- sin 4 2 ) 
Führen wir diese Werte für sin $1 und sin & 2 ein, so ist 
ctg 9 di -f d 2 
n — n 0 
S 
2 
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